WWW.OS.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Научные публикации
 


«на сигнал функции зрачка линзы. К примеру, в принципе невозмож­ но реализовать фильтр-маску для оптической системы с ...»

на сигнал функции зрачка линзы. К примеру, в принципе невозмож­

но реализовать фильтр-маску для оптической системы с импульсным

откликом Азад(2/) близким к дельта-образному, из-за того, что им­

пульсный отклик системы имеет ограниченный спектр простран­

ственных частот. Использование однолийзовой оптической системы

в задаче обратной фильтрации вследствие пространственно-зависи­

мого импульсного отклика системы с произвольным фильтром прак­

тически невозможно.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Анализ апертурно-ограниченных оптических систем, применяемых при обработке геофизической информации. — В кн.: Прикладная геофизика, вып. 76.

М., «Недра», 1974, с. 26—40 с ил. Авт.: М. К. Полшков, О. А. Потапов, А. И. Кузнецов, Л. А. Лучников.

2. Г у д м е н Дж. Введение в Фурье-оптику. М., «Мир», 1970. 364 с.

с ил.

3. К о н д р а т е н к о в Г. С. Обработка информации когерентными оптияескнми системами. М., «Советское радио», 1972. 205 с. с ил_

4. С о р о к о Л. М. Основы голографии и когерентной оптики. М., «Наука», 1971. 616 с. с ил.

5. Ш а д ь н о в Б. В., П о т а п о в О. А. Перспективы использования лазерных установок для обработки сейсмических данных. М., Отд. науч.-техн.

информации Всесоюз. ин-та экономики минерального сырья и геол. разв. работ,

1972. 33 с. с ил.



У Д К 550.834.05 О. А. ПОТАПОВ, Р. А. ХАЗАНОВА

РАСЧЕТ ПАРАМЕТРОВ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ,

ПРВДНАЗНАЧЕНЙЫХ ДЛЯ ОБРАБОТКИ

ГЕОФИЗИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ

Опыт эксплуатации оптических систем обработки информации с источниками когерентного света в некоторых организациях Мини­ стерства геологии СССР свидетельствует о широких возможностях их использования на разных этапах комплексной машинной обра­ ботки геофизических и в первую очередь сейсмических материалов [4]. Успешная эксплуатация оптических систем во многом будет зависеть от правильного понимания принципов работы и метода расчета параметров этих систем.

В данной статье рассмотрены некоторые оптические схемы и дан их расчет с преимущественным применением формул геометрической оптики. При этом также используется теория электрических цепей [3].

Система оптического фильтра представляет собой набор различ­ ных определенным образом расположенных оптических элементов.

Когерентное световое поле, поступающее на вход системы и проходя­ щее через различные элементы ее, изменяет свои характеристики в соответствии с функциями пропускания элементов [2], т. е. несет информацию о характеристиках элементов оптической системы.

Так, распределение светового потока в плоскости Фурье-преобра­ зования функции пропускания света позволяет судить о частотной характеристике системы. При точечном источнике света и некоторых других условиях [2], рассмотренных ниже, плоскость Фурье-пре­ образования функции пропускания линзы совпадают с плоскостью изображения точечного источника света этой линзой. Если в про­ странстве между точечным источником и его изображением, кроме линзы, поместить транспарант с записью некоторого переменного сигнала (являющегося функцией пропускания транспаранта) в виде, например, изменяющейся плотности почернения фотопленки, то в плоскости изображения точечного источника будет фокусироваться спектр частот функции пропускания линзы и транспаранта.

Световое поле, проходящее дальше через плоскость изображения точечного источника (будем называть ее плоскостью спектра), в не­ которой второй плоскости при помощи второй линзы (или системы линз) создает восстановленное изображение транспаранта. Причем положение этой плоскости и размер восстановленного изображения определяются функциями пропускания линз (зависящими от пара­ метров линз) и рассчитываются по формулам геометрической оптики.

Функция пррпускания фотопленки с восстановленным изображе­ нием транспаранта полностью соответствует исходной функции (с учетом аберраций оптической системы), если ничто не искажает частотную характеристику в плоскости спектра, т. е. если свет про­ ходит через все зоны, соответствующие частотам функции пропуска­ ния транспаранта. Если же в плоскости спектра установить диафраг­ мы, экранирующие свет в зонах некоторых частот или направлений, то восстановленное изображение транспаранта изменится — в нем будут отсутствовать составляющие функции пропускания с теми частотами, которые экранированы диафрагмами.

Таким образом, оптическая система фильтра содержит линзу (или систему линз) для проектирования точечного источника света в плоскость спектра, транспарант с записью фильтруемого сигнала (представляющий собой, например, микрофотокопию исходной сей­ смической записи), диафрагмы, установленные в плоскости спектра,, линзу (или систему линз) для проектирования отфильтрованного изображения транспаранта в плоскость фотопластинки.

Посмотрим, как же связаны между собой эти элементы лазерной оптической установки и какие параметры определяют оптимальность их размещения вдоль оптической оси.

ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ФИЛЬТРА FO-100

В качестве источника когерентного излучения используют одномодовый оптический квантовый генератор с длиной волны излучения 6328 А°.Оптическая система располагается на скамье длиной 5000 мм.

Установка позволяет осуществлять как двумерную, так и одномер­ ную фильтрацию, при этом масштаб восстановления отфильтрованного сигнала для схемы двумерной фильтрации может изменяться от 1} до 2; масштаб восстановления для схемы одномерной фильтра­ ции равен 1. Описываемая система дает возможность фильтровать частоты от 10 до 150 Гц с разрешением не хуже 5 Гц.





Схема двумерной фильтрации (рис. 1). При помош;и схемы дву­ мерной фильтрации осуществляют двумерное Фурье-преобразование сигналов*, заданных в плоскости микрофотокопии, производят фильт­ рацию по частотам и кажущимся скоростям, а также восстанавливают изображение отфильтрованных сигналов.

Излучение лазера 1 фокусируется короткофокусным объективом 2 в световое пятно достаточно малого размера б, которое является Рис. 1. Схема двумерной фильтрации прибора FO-100.

1 — плоскопараллельный пучок когерентного света от лазера; 2 — короткофокусный объ­ ектив; 3 — плоскость точечного источника; 4 — микрофотокопия исходной информации (на­ пример, сейсмической записи в виде переменной плотности или площади); 5, 6 — сфериче­ ские линзы Л,, Лг, 7 — плоскость двумерного Фурье-преобразования (двумерного спектра);

8 — плоскость восстановленного изображения микрофотокопии точечным источником света для схемы фильтра. Микрофотокопия записи сигнала 4 устанавливается в расходящийся пучок на рассто­ янии от точечного источника, определяемом из условия малости раз­ мера сигнала по сравнению с расстоянием до источника [2]. Это расстояние в схеме FO-100 принято равным 1200 мм. Расстояние е между микрофотокопией и линзой Л-^ влияет на длину спектра: чем ближе линза к микрофотокопии, тем больше длина спектра (больше линейное расстояние между фильтруемыми частотами). В этой системе линзы Л^ и Л^ формируют двумерный спектр сигнала в пло­ скости 7 и одновременно восстанавливают изображение отфильтро­ ванного сигнала в плоскости 8. В первом случае плоскостью предме­ тов для этих линз является плоскость точечного источника [3], во втором — микрофотокопия 4. При выбранном расстоянии а пере­ менный лшсштаб восстановления отфильтрованного сигнала можно получить при условии переменного фокусного расстояния системы Л-^ — Л^, что достигается изменением расстояния А между линзами.

Масштаб изменяют путем перемещения линзы Л^. При изменении расстояния А меняется положение как плоскости спектра, так и пло­ скости восстановления изображения.

Используя формулы геометри­ ческой оптики, определяющие положения сопряженных точек [7], it учитывая, что масштаб восстановления представляет собой линей­ ное увеличение системы линз Л^ — Л^ (отношение размера восстано­ вленного изображения микрофотокопии к размеру самой микрофото­ копии), получик выражения:

–  –  –

Рис. 2. Схема одномерной фильтрации прибора FO-100.

а]— вид сбоку (сечение вдоль оси частот); б — вид.сверху (оече1ше вдоль линии расположе­ ния трасс исходной информации); ' 1 — плоскопараллельный пучок когерентного света от лазера; 2 — короткофокусный объектив; з — плоскость точечного источника; 4, 7, Ю — сферические Линзы JTi, Лг, Л,; 5 — микрофотокопия исходной информации; в, 9 — ци­ линдрические линзы Jli, Лн\ S — плоскость формирования одномерного спектра (например, сейсмических трасс); И — плоскость восстановленного изображения микрофотокопии Л•^^•, В — расстояние от линзы Л.j. Д плоскости восстановления;

О С — расстояние от линзы Л^ до плоскости спектра; а — расстояние от точечного источника до линзы Лi.

При М = 1,8, / = 800 мм, е = 200 мм, а = 1200 -f 200 = = 1400 мм численные значения Л, 5 и С будут следующими: А = = ИЗО мм, В = 1885 мм, С = 382 мм.

Схема одномерной фильтрации (рис. 2). При помош,и схемы одномерной фильтрации осуществляют одномерное Фурье-преобра­ зование ряда сигналов, заданных в плоскости микрофотокопии, про­ изводят фильтрацию, по частотам и воспроизводят отфильтрованные сигналы в плоскости восстановления изображения. Микрофотокопия 2 Заказ 1194 в отличие от рассмотренной схемы двумерцой фильтрации уста­ навливается в параллельном пучке света, формирующемся сфе­ рической линзой Л^, в фокусе которой помещается точечный источ­ ник света. При этом в соответствии с выводами [2] плоскость Фурьепреобразования сигналов микрофотокопии совпадает с фокальной плоскостью второй сферической линзы Л^, т. е. плоскость спектра частот совпадает с- плоскостью изображения точечного источника света. Восстановление изображения отфильтрованных сигналов осу­ ществляется сферическими линзами Л^ и Л^. Высказанное выше от­ носится к тому сечению оптической схемы, с которым совпадает ось частот сигналов микрофотокопии (рис. 2, а). В перпендикуляр­ ном сечении (рис. 2, б) кроме сферических линз участвуют цилин­ дрические линзы Л^ и Л^.

Астигматическая система, состоящая из сферической Л^ и ци­ линдрической Л^ линз, формирует одномерный спектр каждой из трасс сигналов микрофотокопии в плоскости 8, а затем переносит это изображение в плоскость восстановления при помощи системы Из условия, что фокусные расстояния всех линз одинаковы и мас­ штаб восстановления по обеим осям равен единице, следует, что мик­ рофотокопия должна отстоять от линзы Л^ на ее фокусном расстоянии.

При этом цилиндрическую и сферическую линзы располагают вплот­ ную друг к другу или на минимально возможном расстоянии Д (рис. 2). Однако последнее условие не всегда можно выполнить из-за конструктивных ограничений, вследствие чего масштаб восстановле­ ния не строго равен единице. Для схемы фильтра FO-100 допускается А ^ 60 мм. Положение микрофотокопии относительно линзы Л^ определяется только конструктивными условиями.

Исходя из формул геометрической оптики, определяющих поло­ жения сопряженных точек [7], а также используя условие, что масштаб восстановления одномерных сигналов стремится к единице, найдем выражения ? = / - А, (5) где К — расстояние от плоскости спектра до цилиндрической линзы Jg; А — расстояние между цилиндрической и сферической линзами;

для системы Л^ — Л4 п Лд — Л^ величина А одинакова; Q — рас­ стояние от линзы Л^ до плоскости восстановления изображения 11.

При/ = 800 мм, А = 60 мм численные значения А и Q, определен­ ^ ные по формулам (4) и (5), будут следующие: К = 872 мм, Q = = 740 мм.

Оценка разрешающей способности оптической системы. Микро­ фотокопия записи исходного переменного сигнала, выполненной по способу переменной плотности или переменной площади, по опти­ ческим свойствам близка к дифракционной решетке, теория которой излагается, например, в [1] и используется в данном случае для оценки разрешающей способности и определения масштаба в плоско­ сти спектра.

Разность двух частот, разрешаемых eni;e в плоскости спектра, определится выражением

–  –  –

Для схемы одномерной фильтрации (20) где D j — световое сечение пучка в плоскости линзы Л^,^sssaQ т.

Можно задаться значениями Д^, 6Zi, б^д, 6^4 и вычислить величину допустимых аберраций системы, т. е. выбрать оптику соответству­ ющего качества. Вычисленные значения параметров оптической системы прибора FO-100 приведены в таблице.

–  –  –

По формуле (22) вычислим I для условий F ='150 Гц^ М = 1,8, п = i, у ~ 1/20, предварительно найдя I при помощи формулы (9) из выражения cos р =^ cos КЮОу -Sin 2 (а — е) Так как а = О (а — угол падения центрального луча светового пучка на микрофотокопию), cos р i=t cos-ттгтг— cos ^ = 1, Zieorq = = 15,9 мм. При тех же условиях, но для схемы одномерной фильт­ рации /иогц = 15,2 мм.

При заданном разрешении по частотам AF = 5 Гц разрешение по углу для частоты 150 Гц будет приблизительно равно

–  –  –

ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА УСТАНОВКИ С УКОРОЧЕННОЙ СКАМЬЕЙ

Фильтр FO-100, как указывалось, позволяет работать с перемен­ ным масштабом восстановления сигналов. Однако в практике произ­ водственных геофизических организаций эта возможность, как пра­ вило, используется мало, так как связана с перестройкой схемы и трудоемкими операциями эталонировки. Наиболее приемлемым масштабом восстановления для большинства геофизических задач как при двумерной так и при одномерной фильтрации является масштаб М = 1,8. Фильтр FO-100 при одномерной фильтрации по­ зволяет работать только с М = 1. К недостаткам FO-100 следует также отнести необходимость полной перестройки схемы при переходе от двумерной к одномерной фильтрации.

Предлагаемая схема оптического фильтра (рис. 3) обеспечивает постоянный масштаб 1,8 для двумерной и одномерной фильтрации;

она позволяет обойтись длиной станины в 4 м вместо 5 м прибора FO-100. Для перехода к одномерной фильтрации требуется только установить две дополнительные линзы, не трогая остальных элемен­ тов схемы.

Указанные преимущества сохраняются при разрешающей спо­ собности, светосиле и допусках на совпадение рабочих кромок с пло­ скостью спектра схемы прибора FO-100. Особенностью предлагаемой схемы является то, что микрофотокопия установлена в сходящемся пучке света. Плоскость спектра совпадает с плоскостью изображения точечного света линзой JIj^ при выполнении условия [2] sin^PK^. (24) где d — расстояние от микрофотокопии до плоскости спектра;

т — размер микрофотокопии, J.. siii2 6m2 При F = 150 Гц, m = 30 мм, Я, = 6328 А° расстояние d 225 мм.

Примем d = 840 мм, расстояние от точечного источника света 3 до линзы Луа = 500 мм, расстояние от линзы Л -^ до микрофотокопии ^ и от плоскости спектра 7 до линзы Л^е = 130 мм. Указанные зна­ чения d и а получены в результате предварительного подсчета при условии, что нужно обеспечить разрешающую способность прибора FO-100 и длину скамьи не более 4 м. Значение е выбрано из конструк­ тивных условий.

Рис. 3. Схема оптической системы установки с укороченной скамьей.

а — вид сбоку (сечение вдоль оси частот); б — вид сверху (сечение вдоль линии расположе­ ния трасс исходной информации). 1 — плоскопараллельный пучок когерентного света от ла­ зера; 2 — короткофокусный объектив; з — плоскость точечного источника света с диафраг­ мой, равной 0,1 мм; 4, s — сферические линзы Л, и Л^; 5 — микрофотокопия исходной ин­ формации; 6,9 — цилиндрические линзы Лд, Л,; 7 — плоскость формирования двумерного и одномерного спектра; 10 — плоскость восстановленного изображения микрофотокопии Схема двумерной фильтрации. На рис. 3 показано сечение опти­ ческой схемы, содержащее ось частот сигналов микрофотокопии.

В этом сечении участвуют только сферические линзы Л-^ и Л^. Линза Л-у служит для формирования спектра, а линза Л ^ — для воспроиз­ ведения отфильтрованных сигналов в плоскости 10. Положение и параметры линз находят по формулам геометрической оптики. Для указанных значений а, d, е найдем фокусное расстояние линзы Л.^^-.

–  –  –

Так, для частоты F = 150 Гц расстояние I = 15,9 мм.

Схема одномерной фильтрации-(рис. 3,6). Фильтрация по оси частот в этом случае осуществляется так же, как, при двумерной фильтрации. В сечении, перпендикулярном к оси частот, кроме сферических линз Л^ ж Л^ участвуют цилиндрические линзы Л^ и Л^. Цилиндрическая линза Л^ формирует дифракционное изобра­ жение микрофотокопии в плоскости спектра 7 с линейным увеличе­ нием 1, а система, состоящая из сферической линзы Л2 и цилиндриче­ ской Л^ линз, переносит это изображение в плоскость восстановлен­ ного изображения фотокопии 10 также с линейным увеличением 1.

Из этих условий найдем фокусные расстояния цилиндрических линз Лд, Л^Т1 их положение.

Если принять, что линзы тонкие но сравнению с фокусным рас­ стоянием (что есть на самом деле) [7], то расстояние от микрофотоко­ пии до линзы Л^ и от линзы Л^ до плоскости спектра будет равцо половине расстояния d и удвоенному фокусному расстоянию линзы, т. е. d/2 = 2/л,, откуда /л, = 210 мм.

Из условия, что произведение линейных увеличений сферической Л ^п цилиндрической Л^ линз равно 1, находим г, (K'~e)h где Q — расстояние между сферической Л^ vi цилиндрической Лц линзами; f^ — фокусное расстояние сферической линзы Л2.

При К' = 1746 мм, е — 130 мм, f^ = 624 мм получаем Q= = 775 мм.

Фокусное расстояние цилиндрической линзы Л^ ^^^hU_^Q)_. /^^==466 мм.

Из результатов, проведенных расчетов следует, что оптическую обработку геолого-геофизической информации можно осуществлять в расходящемся, плоскопараллельном или сходящемся пучке коге­ рентного, монохроматического лазерного света. При этом использо­ вание сходящегося пучка имеет определенные преимущества и позво­ ляет осуществлять двумерные и одномерные преобразования Фурье без перестраивания оптических систем лазерных установок. Послед­ нее обстоятельство имеет важное практическое значение, так как дает возможность, упростить техническое обслуживание лазерных установок и повысить производительность труда оператора. Изло­ женная методика расчета параметров оптических систем может быть использована как при конструировании лазерных установок, так и при их наладке в период производственной эксплуатации.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Г у д м е н Дж. Введение Фурье в оптику. М., «Мир», 354 с. с ил.

2. К о н д р а т е н к о { з Г. С. Обработка информации когерентными оп­ тическими системами. М., «Советское радио», 1972. 205 с. с ил.

3. О р т ю 3 и Ж. Теория электронных цепей. М., «Мир», 1971. 543 с.

с ил.

4. П о т а п о в О. А., Ш а л ь н о в Б. В., К о ф е м а н С. М. Ме­ тоды оптической обработки геофизических данных. М., Отд. науч.-техн. инфор­ мации Всесоюз. ин-та экономики минерального сырья и геол. развод, работ, 1972, 43 с. с ил.

5. Р у с и н о в М. М. Техническая оптика. М., Машгиз, 1961. 322 с.

с ил.

6. С о р о к о Л. М. Основы голографии и когерентной оптики.

М., «Наука», 1971. 616 с. с ил.

7. Справочник конструктора оптико-механических приборов. Л., Мапганостроение, 1968. 803 с. с ил. Авт.: М. Я. Кругер, В. А. Панов, В. В. Кулагин и др.

8. Ч у р и л о в с к и й В. Н. Теория оптических приборов. Л., «Маши­ ностроение», 1966. 563 с. с ил.

УДК 550.834 В. С. КОЗЫРЕВ

ОБ ИЗУЧЕНИИ СЛУЧАЙНОЙ КОМПОНЕНТЫ

ВРЕМЕН ПРИХОДА СЕЙСМИЧЕСКИХ ВОЛН

При обработке сейсмических данных существенным является изучение статистических свойств различных мешающих компонент интерпретируемой информации. В частности, представляет интерес изучение статистических свойств наблюденных времен прихода волн, знание которых необходимо, например, для оценки эффективности суммирования в интерференционных системах [4], а также для



Похожие работы:

«Л.Д. Ефимова УТОЧНЕННАЯ СХЕМА ПРОГНОЗА ЗАГРЯЗНЕНИЯ АТМОСФЕРНОГО ВОЗДУХА В ТЕПЛЫЙ ПЕРИОД ГОДА ДЛЯ НИЖНЕГО ТАГИЛА Введение Загрязнение приземного слоя атмосферы зависит не только от количества выбрасываемых в воздух примесей, но и от наблюдаемых при этом метеорологических условий. Важную роль в накоплении или рассеивании вредных примесей играют синоптические условия, стратификация атмосферы, скорость ветра в нижнем слое атмосферы, интенсивность осадков, а также физико-географическое положение...»

«Академик Александр Андреевич Самарский Александр Андреевич Самарский – ученый с мировым именем, основоположник математического моделирования, создатель современных вычислительных методов для численного решения на компьютерах задач математической физики. Александр Андреевич родился 19 февраля 1919 года на хуторе Свистуны (ныне с. Н.Ивановское Донецкой области Украины). Александр Андреевич учился сначала в сельской школе, затем в городе Донецке. В 1933 году семья переехала в Таганрог, где он...»

«Лицензируемые виды деятельности в минералогии и физике кристаллов Ответ научного автора К.305 на актуальные и современные запросы о том, что является лицензируемым видом деятельности в минералогии, геммологии, геофизике, физике кристаллов и почему (законы Украины). Внимание !! Торговля, любое экспонирование и распространение (особенно публичное) ядовитых, радиоактивных и других опасных камней и минералов, контроль за потенциально и реально опасными антропогенными, техногенными и природными...»

«Московский физико-технический институт (государственный университет) ФАКУЛЬТЕТ РАДИОТЕХНИКИ И КИБЕРНЕТИКИ Дорогие абитуриенты! В этом году вам предстоит сделать важный выбор, который во многом предопределит вашу судьбу. Выбор вуза не прост, иногда даже трудно себе представить, чем одно учебное заведение отличается от другого. Ещё сложнее определиться, какой из факультетов вам ближе всего. Поэтому я хотел бы сказать несколько слов о нашем факультете. ФРТК является одним из первых факультетов...»

«Университет российской академии образования Нижегородский филиал Яшин С. Н., Кошелев Е. В., Купцов А. В., Подшибякин Д. В. ИНВЕСТИЦИОННОЕ ПЛАНИРОВАНИЕ МОДЕРНИЗАЦИИ ОБОРУДОВАНИЯ ПРОИЗВОДСТВЕННОЙ КОМПАНИИ Монография Нижний Новгород УДК 336.714 ББК 65.9(2Рос)-56 Я 96 Рецензенты: Кокин А. С. — доктор экономических наук, профессор Кузнецов Ю. А. — доктор физико-математических, профессор Я 96 Яшин С. Н., Кошелев Е. В., Купцов А. В., Подшибякин Д. В. Инвестиционное планирование модернизации...»

«Секция «Геология» 1 СЕКЦИЯ «ГЕОЛОГИЯ» ПОДСЕКЦИЯ «КРИСТАЛЛОГРАФИЯ» Моделирование процессов минералообразования боратов кальция в гидротермальных условиях Веселова Светлана Владимировна студент Московский государственный университет имени. М.В.Ломоносова, Москва,Россия Е-mail: natalia-yamnova@yandex.ru Бор образует собственные минералы на всех этапах геологических процессов как в эндогенных, так и в экзогенных условиях [1]. В зависимости от температурной последовательности образования, бораты...»

«Тема 1. Кинематика материальной точки и твердого тела § 1.1. Предмет физики. Связь физики с другими науками и техникой Слово физика происходит от греческого physis – природа. Т. е. физика – это наука о природе. Более точно, физика – наука, изучающая простейшие и вместе с тем наиболее общие закономерности явлений природы, свойства и строение материи, законы ее движения. В поисках единой картины мира сформировалось понятие материи. Материя объективная реальность – все то, что существует вне и...»

«Известия НАН Армении, Физика, т.46, №4, с.267-272 (2011) УДК 539.2 ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ТЕОРИИ КАТАСТРОФ ДЛЯ ОБРАБОТКИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ В НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАЗМЕ А.С. АБРААМЯН1, А.С. МИКАЕЛЯН1,2, К.Г. СААКЯН1, Б.В. ХАЧАТРЯН2 1 Институт прикладных проблем физики НАН Армении, Ереван Ереванский государственный университет, Армения (Поступила в редакцию 23 февраля 2011 г.) Семейство динамических вольт-амперных характеристик, полученное в газовой смеси CO2 лазера...»



 
2016 www.os.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Научные публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.